沈侃敏，郑振钧，王 滨，姜贞强，董国海

（1.浙江省深远海风电技术研究重点实验室，浙江 杭州 311122；2.中国电建集团华东勘测设计研究院有限公司，浙江 杭州 311122；3.大连理工大学 海岸和近海工程国家重点实验室，辽宁 大连 116024；4.中国海洋大学，山东 青岛 266100）

海洋中的波浪总是以一定的周期或频率运动。波浪中大部分能量集中在周期为1～30 s 的风浪和涌浪上。风浪由风直接驱动生成，谱峰周期一般在8 s以内。涌浪通常指风浪在离开风区后经过长距离传播形成的波浪，其能量集中在特定的方向和周期附近，周期较大（通常在8 s以上）且传播过程中能量耗散很小，能够影响到非常远的海域。在周期为30～300 s这个范围内的波浪在海洋中也占有很大一部分能量，这类波浪称作次重力波，是由短波群（风流和涌浪）的非线性相互作用生成的。

短波群在非线性作用下会产生约束次重力波（频率为非线性相互作用的两个波浪组分的频率之差，因而也称为差频波，对应周期一般为30～300 s）。约束次重力波随波群传播，相速度等于波群速度，不由色散方程控制［1］。与短波相比，约束次重力波在深海处非常微小，只有几毫米到几厘米。当波浪传播至浅水区域，色散性显著减弱，约束次重力波趋向于满足色散方程，波浪非线性能量传递增强甚至达到“共振”状态［2］，约束次重力波波高会得到显著增长。当短波群在近岸破碎后，约束次重力波会从中释放出来成为自由次重力波，此时波浪传播相速度由色散方程决定［1，3-5］。……