一类变指数退化抛物方程的解
2021-03-05许文彬
许文彬
(集美大学理学院,福建 厦门 361021)
0 引言
考虑如下带有变指数增长阶的非线性方程
(1)
v(x,0)=v0(x),x∈Ω
(2)
是需要的。但如果b(x,t)|x∈∂Ω=0,则不需要一般的边界条件v(x,t)=0,(x,t)∈∂Ω×(0,T)。
当p(x,t)=p是常数时,方程(1)就是经典的具有对流项的非牛顿流方程,对此已经有许多的研究成果[1-9]。当b(x,t)≡1及gi=0时,方程(1)是电流变方程,其特征就是具有变指数p(x,t)增长阶。21世纪以来,较多的研究者对该方程进行了研究[10-15]。
b(x,t)>0,x∈Ω,b(x,t)=0,x∈∂Ω。
(3)
本文借鉴了文献[16-20]的一些经验,但本文的扩散系数b(x,t)和变指数p(z,t)均依赖于时间变量t,所以要克服时间变量t所带来的一些本质的不同和困难。
1 定义和引理
定义2W1,p(x)(Ω)空间W1,p(x)(Ω)={u∈Lp(x)(Ω):|∇u|∈Lp(x)(Ω)}具有范数|u|W1,p(x)=|u|Lp(x)(Ω)+|∇u|Lp(x)(Ω),∀u∈W1,p(x)(Ω)。
W1,p(x)(Ω)被称为具有变指数的Sobolev空间,具有以下性质[21-22]。
现在考虑以下的初边值问题
(4)
v(x,0)=v0(x),x∈Ω,(5)
v(x,t)=0,(x,t)∈∂Ω×(0,T)。
(6)
则称v(x,t)是问题(4)~(6)的弱解。
(7)
vk(x,t)=0,v(x,t)∈∂Ω×(0,T),(8)
vk(x,0)=v0k(x),x∈Ω,(9)
(10)
(11)
意义下成立,则称b(x,t)是方程(1)具有初值条件(2)的弱解。
2 主要结果
(12)
则存在一方程(1)具有初值条件(2)的非负弱解b(x,t),这里c=c(T)表示常数与T有关。
(13)
由定理2,由于在Ω的内部函数b(x,t)>0,从式(13)可以看出,当u0(x)=v0(x)时,u(x,t)=v(x,t)几乎处处成立,即解的唯一性成立。
3 定理1和定理2的证明
3.1 定理1的证明
取在定义4意义下问题(4)~(6)的非负弱解vε作为检验函数,则
(14)
因为,
(15)
根据gi(x,t)∈C1(QT),γi(s)∈C1(R),所以由式(10)、(14)~(15)可推出
(16)
(17)
因为,有
(18)
(19)
由式(17)~(19)可以推出
于是有
(20)
由式(16)和式(20)可以知道,vε→v于QT内几乎处处收敛,于是γi(vε)→γi(v)于QT内也几乎处处收敛。
3.2 定理2的证明
取χ[τ,s](t)[u(x,t)-v(x,t)]ξλ(x,t)为检验函数,这里χ[τ,s]是区间[τ,s]⊂(0,T)特征函数,并记Qτs=Ω×(τ,s)。于是,有
∬Qτs(u-v)ξλ(x,t)(∂(u-v)/∂t)dxdt=
(21)
首先,有
(22)
(23)
如果记Ω1t={x∈Ω:p(x,t)≥2},Ω2t={x∈Ω:p(x,t)<2},因为u,v∈L∞,则有
(24)
利用Hölder不等式,可得
其次,有
(26)
由于β≥2p+,有
[b(x,t)-λ]β/p(x,t)-1|bxi|dxdt≤
(28)
(29)
当p(x,t)≥2时,则q(x,t)<2。由β≥2,利用Hölder不等式,可以得到
c[∬Qτs[b(x,t)(β-1)/(p(x,t)-1)-β/(2p(x,t)-1)]2/(2-q(x,t))dxdt]1/q22q1·
(31)
利用式(22)~(31),在式(21)中令λ→0,可以推断出,存在某个l≤1,使得
(32)
成立。
又
∬Qτsb(x,t)β/p(x,t)(u-v)(∂(u-v)/∂t)dxdt=(1/2)∬Qτsb(x,t)β/p(x,t)(∂(u-v)2/∂t)dxdt。
(33)
式(33)的一种可能情况是,对任意的s≥τ,有
(34)
式(33)另一种可能是,存在s0≥τ,使得
(35)
结合式(32)~(33),有
(36)
应用一个Gronwall不等式的推广形式[28],由式(36)可以推出,
这与式(35)矛盾,即式(35)是不可能发生的。意味着,对于任何的s,τ∈[0,T],不等式(34)总成立。由τ的任意性,有
定理2得证。