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摘要： 利用Hermite矩模型理论建立了非高斯过程与高斯过程之间的单调变换关系；非高斯过程与高斯过程的极值发生概率相等，界限穿越率相等，这为非高斯风压峰值因子、风压极值的计算奠定了基础。在介绍软化过程、硬化过程和偏斜过程的Hermite矩模型理论的基础上，采用偏斜系数、峰态系数表明了矩模型的单调变换范围，由此可根据偏斜系数、峰态系数预先确定Hermite矩模型的变换公式和变换阶数。建立了非高斯过程峰值因子的概率分布表达式，明确了非高斯峰值因子与高斯峰值因子之间的一一对应关系。将非高斯极值概率分布及峰值因子计算方法应用于平屋盖局部风压峰值因子、风压系数极值的计算。结果表明：非高斯风压的峰值因子、风压系数极值的计算值的平均值与实测值的平均值吻合，风压系数极值的吻合程度优于峰值因子的吻合程度。关键词： 风载荷； 风压系数极值； Hermite矩模型； 极值概率分布； 峰值因子

中图分类号： TU312+.1； TU393.3文献标志码： A文章编号： 1004-4523（2016）03-0395-08

DOI：10.16385/j.cnki.issn.10044523.2016.03.004

引言

房屋建筑的风致破坏主要是围护结构的破坏。当风场遇到钝体形态明显的建筑物阻碍时，在迎风墙面，由于受到气流的冲击作用，建筑物墙面围护构件承受极大的风压力；在气流分离区，由于气流在建筑物的边角部位发生气流分离、旋涡脱落，建筑物墙面围护构件承受极大的风吸力。墙面围护构件承受过大的风压力或风吸力是导致围护构件风致破坏的主要原因。……