木沙江·卡得尔，霍文生，阿布力克木·吐尔孙，沙依甫加马力·达吾来提

（新疆大学 物理科学与技术学院，新疆 乌鲁木齐 830046）

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顶夸克对的产生是大型强子对撞机非常重要的粒子产生过程之一，也是在检验粒子物理标准模型以及研究新物理中寻找稀有现象的主要手段。对顶夸克对产生的散射截面进行精确测量对于量子色动力学（quantum chromodynamics，QCD）的发展具有潜在的推动作用［1-3］。欧洲核子研究中心的大型强子对撞机含有极高的粒子束质心系能量和高分辨率探测器，如超环面仪器（a toroidal LHC apparatus，ATLAS）、紧凑渺子线圈（compact muon solenoid，CMS）等，令粒子物理进入标准模型的精确测量时代。与此同时，也为精确研究顶夸克的物理性质带来了前所未有的契机。

在高能物理中，部分子分布函数的重要性不言而喻［4-7］。初态为强子的散射实验，需通过部分子分布函数探究其物理结构。用HERA 加速器上的电子-质子散射实验数据、大型强子对撞机上的质子-质子碰撞实验数据检验标准模型、寻找新物理均需依赖部分子分布函数。采用QCD 理论和高能实验数据构造一系列新的部分子分布函数，能精确描述和预测不同探测器上的实验数据。其中不确定性主要来自实验的测量误差以及理论值的近似。

HOU 等［6］给出了CT18NNLO 部分子分布函数，并在其整体分析的数据集中加入了大型强子对撞机上的实验数据，但并未讨论CMS 8 TeV 顶夸克对产生的归一化微分散射截面数据［8］。顶夸克对产生的数据对于在较大动量分数(x)范围内确定胶子部分子分布函数具有不可忽视的作用。……