陶芬，薛莲，司尚禹，李中亮，邓彪

（中国科学院上海高等研究院上海光源科学中心，上海 201210）

0 引言

同步辐射是相对论带电粒子在电磁场中做圆周运动时沿切线方向发出的韧致辐射。这种电磁波可以覆盖从远红外到硬X 射线的光谱范围，相较于传统的X 射线光源，同步辐射具有高亮度、高准直和高纯净的特点。在同步辐射光束线中，利用单色器等X 射线光学元件，可以方便地调节光子的能量、带宽和偏振等特性，为分子原子物理、生物医药、绿色能源等领域提供一个强有力的研究工具。

同步辐射光束通常利用分光晶体的衍射，调制出实验所需的特定带宽和能量的单色X 射线。然而光束的角发散、谐波效应以及晶体的动力学衍射效应会引起衍射光的能谱展宽和谐波叠加，从而降低出射光的单色性，影响科学实验的数据［1］。为解决这一问题，可通过双晶失谐、非对称切槽晶体、配置不同指数面晶体及谐波抑制镜等方法来获得高纯的X 射线［2-4］，但出射光中通常还不可避免地包含由晶体高指数面衍射的高次谐波。高次谐波是一种具有高能量和高分辨的单色光［5-6］，可应用于谱学、成像及衍射等实验方法的检测中［7］，实现同步辐射光束线设备及光学元件高精度的在线表征，有助于拓展同步辐射光束线站的应用范围。

随着上海光源二期线站建设工程的有序展开，对于同步辐射X 射线在线检测技术提出了许多新的要求，例如中能谱学线站的低能量2 keV 的检测，高能劳厄单色器晶体高能30～60 keV 的检测，以及高分辨单色光成像光斑均匀性检测等。因此亟需发展切实可行的在线光学检测方法解决上述问题。

本文基于上海光源X 光学测试线［8］，将高次谐波应用于多种光束线设备及光学元件的检测中，成功解决多种高难度的在线检测问题，按照谱学、成像及衍射三种实验方法分类：利用高次谐波元素吸收谱简便地实现单色器低能量极限的检测；利用高次谐波高分辨成像观察单色器晶体的热变形；利用高次谐波实现晶体高指数面劳厄衍射的在线检测。

1 理论

晶体被用于同步辐射连续光谱的调制，从同步辐射光中分离出科学实验所需的单色X 射线。根据晶体X 射线衍射的动力学原理，晶体衍射光束需要满足布拉格衍射方程［9］：

式中，m是衍射级次，为正整数；d表示相邻晶面间距；θB为衍射角。在相同的衍射角方向上，除m=1 的基波对应的晶格面满足布拉格衍射外，还夹杂着级次m=2，3，4，5，…对应的高指数晶格面同样满足衍射条件，其出射波长为λ2，λ3，λ4…，称之为高次谐波［10］。高次谐波与基波的比例关系为

式中，I1表示基波光子通量，Im表示高次谐波的光子通量。根据式（2），高次谐波的光子通量与谐波级次的平方成反比。

同步辐射常用的硅单晶是面心立方晶系，其消光规律为

当H，K，L全为偶数，而H+K+L≠4n，则H+K+L=2(2n+1)，FHKL2=2(1-1)=0，FHKL=0。其中H，K，L为晶向指数，F为结构因子。可知，Si（111）单晶2 次谐波消光，3、4、5、…次谐波包含在出射光束中，同时考虑X 光学测试线插入件的能谱特性，由于弯铁光源在高能段的光子通量较低，因此弯铁束线通常仅考虑3 次谐波的影响，忽略更高次谐波。根据式（2），衍射光束中基波与三次谐波的能量差异较大。利用材料对不同能量X 射线的吸收差异，可将出射光束中基波的通量降低至高次谐波的10%以内来获取较为纯净的高次谐波［11］。

通常高次谐波是实验中需要抑制的部分，在X 射线吸收谱学中，高次谐波会严重影响采谱质量，要求将其抑制到10-6以上，以保证谱学实验光源的纯度［12］。但本文充分发挥高次谐波高分辨和高能量的特性，将其应用于光束线设备及光学元件的检测中，主要解决以下三个方面的检测难题：光束线能量下限的标定；观测单色器热变形；高能劳厄晶体的原位检测。从而拓展了X 光学测试线的检测功能。

为获取高纯度的高次谐波，需使用铝片对基波进行滤除。不同能量光对不同厚度的铝片的穿透率如图1。可知，0.12 mm 与0.08 mm 厚度的铝片下4 keV 能量光的穿透率基本为0%，12 keV 能量光的穿透率为65%与70%左右。10 mm 厚度的铝片下20 keV 能量光的穿透率基本为0%，60 keV 的能量光穿透率在50%左右。而通过光路中放置0.12 mm 厚度或者0.08 mm 厚度的铝片可将基波4 keV 完全滤除，获取纯净的三次谐波12 keV 光；通过光路中放置10 mm 厚度铝片可将基波20 keV 完全滤除，获得纯净的三次谐波60 keV 光。

图1 X 射线对不同厚度铝片的穿透率Fig.1 Transmission rate for different thickness of Aluminum

单色器能量下限是一条光束线站研究能力的表现方式之一。上海光源中能谱学线站的单色器能量下限是2 keV，目前还没有比较简易的测量方法，通过单色器的高次谐波测量可以方便地标定该能量下限。同步辐射X 射线传输至样品点前，需要经过大气铍窗和空气段，对于低能量的X 射线吸收特别明显，如：4 keV的X 射线在无气氛保护下测量KCl 吸收边是非常困难的［13］，由于光束中三次谐波12 keV 的比重较大，通过单色器双晶失谐来降低高次谐波的影响，会将基波的通量降低一个量级，因此对于测量元素在4 keV 附近的K 吸收边相对困难。利用高次谐波可简便地实现低能量的标定，如：单色器调节在4 keV 附近，其三次谐波为12 keV，滤除基波，其三次谐波能量附近，元素Se 的K 吸收边满足要求，因此利用Se 的K 吸收边来标定单色器的4 keV 的能量。

单色性能是同步辐射光束线重要指标，其中单色器晶体的热变形［14-15］是影响光束线能量带宽的主要因素，相对于Si（111）晶体的带宽5.4″@10 keV 晶体的热变形1″无法测量。高次谐波具有高分辨的特性，其发生衍射的Si（333）晶向的带宽为0.37″@30 keV，该值与晶体热变形的结果在同一量级上，可用于晶体热变形的检测中。晶体热变形使相同能量的高次谐波在空间位置上发生一定的改变，可通过高次谐波曲线变化来观测晶体热变形。

上海光源二期的超硬多功能实验线站的能量范围为30～120 keV，单色器采用劳厄衍射对光束进行调制。需调制出该范围能量的高能X 射线，对其进行在线表征。光束线的反射镜镀膜，导致其直通光束无高能量X 射线输出。而单色器的高次谐波可以实现高能光束输出，例如：上海光源弯铁光源在Si（333）的晶体工作条件下，60 keV 有1.8×1011phs/s/0.1%BW 光子通量的输出，故可用于高能劳厄晶体性能的检测。

2 实验

2.1 线站介绍

上海光源X 光学测试线（Test Beamline at Shanghai Synchrotron Radiation Facility，BL09B@SSRF）是一条专用于光束线设备、光学元件检测的弯铁光束线［8］，线站的理论光谱分布如图2。由图1 可知4 keV 的光通量为1.6×1013phs/s/0.1%BW，12 keV 的光通量为9.3×1012phs/s/0.1%BW，20 keV 的光通量为5×1012phs/s/0.1%BW，60 keV 的光通量为1.8×1011phs/s/0.1%BW，可知，该线站在高能量60 keV 仍保持有较高的光子通量。

图2 测试线站（09B）的理论光谱分布Fig.2 Theoretical spectral distribution of the 09B test beamline

09B 线站的基本布局如图3，白光狭缝（SLIT1）位于距离光源点18 m 的位置；双晶单色器（Double-Crystal Monochromators，DCM）位于距离光源21 m 的位置；大气铍窗安装在单色器下游17 m 位置；根据检测需求的不同，可在光学平台布局相应的设备及探测器。目前已建立了X 射线谱学、成像及衍射等多种在线检测方法。

图3 测试线站的光学布局Fig.3 Schematic of the 09B test beamline

2.2 能量下限标定与晶体的热变形评价

X 光学测试线（BL09B）弯铁光源的特性优化能量范围为4～30 keV，能量下限为4 keV。实验主要对4 keV 的光束进行能量下限的标定，以及4 keV 基波的高次谐波成像光斑来观察晶体的热形变现象。

实验光路如图4。Filter 为铝片，用于滤除基波，减弱基波对实验的影响，获取纯净的高次谐波；Foil 为标准元素Se 吸收片，测量其吸收边来标定三次谐波12 keV，进行能量校准；IC0 与IC1 为电离室1 和电离室2，用于获取光路的光子通量，电离室IC0 测量到标准片前三次谐波的光子通量，电离室IC1 测量经过标准元素后三次谐波的光子通量，扫描单色器的布拉格角，通过IC1 与IC0 记录光束的光子通量变化，通量的比值即该元素的吸收边。探测器用于观测直通光与高次谐波的光斑形状。

图4 实验光路Fig.4 Experimental optical path

2.2.1 单色器能量下限的标定

出射光束的能量是采用元素的K 吸收边来表征的，但由于空气吸收的影响，在低能量区域测量元素的吸收边复杂且困难，因此通过三次谐波的元素吸收边来间接标定低能段的基波，从而实现单色器的能量下限的标定。由图1 可知使用0.12 mm 厚度的铝片可以完全吸收4 keV 基波，从而获取纯净的三次谐波12 keV，使得Se 元素的吸收边标定更为准确。

在09B 线站搭建实验光路，如图4。实验过程如下：将单色器转动至4.219 keV 的角度处，单色器以最小的步长在基波的工作区域转动。用0.12 mm 厚Al 片放置在测量的电离室IC0 前加挡住基波的4.2 keV 光子，将Se 箔放在两个电离室IC0/IC1 中间，其通过元素Se 的吸收边检测三次谐波12.6 keV。

2.2.2 成像用于评价单色器晶体的热变形

通过高次谐波光斑的畸变来推测晶体的热形变，其实验光路如图4，白光通过单色器单色化后，狭缝slit滤除杂散光，Al 片滤除基波，得到较为纯净的高次谐波，探测器得到晶体高次谐波的成像光斑。由成像光斑的畸变形状来观测到单色晶体的热形变。由图1 可知使用0.088 mm 厚度的Al 片可完全吸收基波4 keV，获取纯净的三次谐波12 keV。

在测试线站搭建实验光路，通过调节单色器至基波能量4 keV，通过单像素7.4 μm/pixel 的成像探测器曝光1 s 获取直通光斑形状，作为高次谐波光斑的对照试验组；在光路中加入厚度为0.088 mm 的铝片滤除基波，获取纯净的高次谐波，通过单像素7.4 μm/pixel 的成像探测器曝光0.5 s 获取三次谐波12 keV 的光斑形状。由直通光斑与高次谐波光斑对比来观测单色器晶体热形变情况。

2.3 高次谐波对劳厄晶体的检测

超硬多工程线站通常工作在30～120 keV 的能量范围内，国际上超硬劳厄单色器均是自主研制，上海光源开展了高能劳厄单色器的研制，该设备的研制需要在线X 射线的检测数据，为光学元件、压弯结构的优化提供技术支撑。

目前上海光源现有光束线均无法提供高能X 射线，09b 线站可通过调整光路，调制出高次谐波，实现部分高能X 射线的输出。实验原理如图5 所示，双晶单色器调节单色光工作在20 keV，狭缝slit 大小为2 000 μm×500 μm，光路中放置加10 mm 厚的铝片，滤除20 keV 基波，利用其三次谐波60 keV 作为检测光束。被测劳厄晶体为厚度300 μm 的Si（11ˉ0），利用与表面Si（11ˉ0）夹角为90°的Si（111）作为衍射面。检测光束入射到劳厄晶体上，60 keV 条件下衍射面与检测光束的角度为1.88 °，与表面的夹角为88.12°，出射光束的方向如图所示。通过晶体上电机进行角度200 步/（″）的精细扫描，在探测器上获取该劳厄晶体的高能60 keV 的摇摆曲线。

图5 高次谐波应用高能劳厄衍射晶体检测光学原理Fig.5 Optical principle schematic of detection of higher-harmonics by Laue diffraction crystals

3 结果与讨论

3.1 单色器能量下限的标定

光束线能量下限的标定实验结果如图6。图中曲线为测量得到元素Se 的K 吸收边，为单色器基波（4.219 keV）的三次谐波（12.658 keV）的扫描结果。此结果可反映单色器的4.219 keV 的基频能量。最后，将该结果与Se 元素K 边吸收谱（12.658 keV）及对应的角度位置作比较，即可实现单色器低能能量测量。

图6 元素Se 的K 边吸收谱测量结果Fig.6 Measurement results of K-edge absorption spectrum of element Se

实验结果表明，通过高次谐波的元素吸收边检测可以方便地实现原先复杂的光束线能量下限标定工作。

3.2 成像用于评价单色器晶体的热变形

成像用于评价单色器晶体的热变形的实验结果如图7。探测器曝光1 s 采集4 keV 的直通光斑，如图7（a）所示，光斑较为均匀没有发生明显的弯曲。探测器曝光0.5 s 采集其三次谐波12 keV 的光斑如图7（b）所示，光斑产生明显向上的弯曲。光斑的弯曲程度，可以通过将光斑曲线归一化后，观察曲线一阶导数的情况，如图7（c）所示，直通光斑曲线的一阶导数（为图7（c）中的黄色曲线）较为平坦，表明4 keV 直通光斑弯曲不明显，即未观察出单色器晶体的热变形；三次谐波的光斑曲线的一阶导数（为图7（c）中的蓝色曲线）倾角度较大，表明三次谐波12 keV 的光斑弯曲程度明显高于直通光，即高次谐波下明显地观测出单色器晶体的热形变现象。

图7 单色器晶体热形变实验结果Fig.7 The experimental results of thermal deformation of monochromator crystal

实验结果表明，高次谐波光斑相比于直通光光斑发生明显弯曲现象。高次谐波光斑弯曲是由于单色晶体的热形变产生的光斑弯曲，且在高次谐波下观察地更为显著。为此，高次谐波成像可观测单色器晶体的热形变现象。

3.3 高次谐波对劳厄晶体检测

高次谐波用于劳厄晶体检测实验结果如图8，在晶体衍射角1.88°附近，探测器测量得到劳厄晶体的摇摆曲线。实际测量得到劳厄晶体60 keV 的衍射角度为1.88°，半高全宽（Full Width at Half Maximum，FWHM）为6.2″理论Si（111）晶体60 keV 的劳厄衍射角为1.88°，FWHM 为0.873″。实验中狭缝（slit1）的尺寸为2 000 μm×500 μm，slit1 距离实验台为23 m，故狭缝的垂直方向发散角为，狭缝发散角的FWHM 远远大于晶体理论的FWHM=0.873″。故狭缝对于测量误差影响较大。

图8 高次谐波60 keV 的高能劳厄衍射摇摆曲线Fig.8 Rocking curve of Laue diffraction crystal at higher-harmonic 60 keV

FWHM 理论与实际测量值偏差的原因是由于实验中的狭缝（2 000 μm×500 μm）发散角（4.34″）卷积带来FWHM 的展宽，故实际测量的发散角要大于理论值。

实验结果表明，高次谐波可以为劳厄衍射实现部分的高能光束进行检测实验。

4 结论

基于上海光源X 光学测试线（BL09B），利用晶体单色器的高次谐波，进行了双晶单色器能量下限的标定、基于X 射线成像直通光观测到了晶体热形变现象，同时开展了劳厄晶体高能条件下摇摆曲线表征。充分发挥了晶体高次谐波的高能量和高分辨的特性，成功实现了基于单色器高次谐波的多种高精度的检测，拓展了上海光源光学测试线的应用范围。

致谢：感谢中国科学院高能物理研究所的张小威研究员和杨俊亮博士、中国科学院上海高等研究院的田纳玺和赵昌哲博士对文章和实验的贡献。