严维燕，方允樟，马 云，何 佳，何兴伟，柳 渊，杨晓红

(1.浙江师范大学 数理与信息工程学院，浙江 金华 321004;2.金华职业技术学院 浙江 金华321007)

0 引 言

1988 年，Yoshizawa 等［1］利用非晶晶化法制备了 Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9纳米晶合金材料，该材料由直径为10～20 nm的α-Fe(Si)纳米晶粒均匀镶嵌在非晶基体上组成，该结构使得材料具有较小的磁晶各向异性、高磁导率及低矫顽力等优异的综合软磁性能［2-5］，在磁敏传感器方面具有广泛的应用.

1992年，Kraus等［6］对Fe基薄带进行应力退火，感生出大于1 000 A/m的横向磁各向异性场.应力退火感生的横向磁各向异性场相比传统磁场退火感生的要高2个数量级，从而引起科技界的广泛关注，并已有大量的研究报道［7-12］.然而，对于应力退火感生横向磁各向异性的微观机理尚不明确.Herzer［7-8］认为应力退火感生磁各向异性来源于非晶基体滞弹性形变对α-Fe(Si)晶粒造成了内部拉应力，从而引起α-Fe(Si)晶粒负的磁致伸缩与非晶基体滞弹性形变引起的应力耦合发生磁弹耦合相互作用.Hofmann等［9-10］基于Neel的原子对方向有序模型，提出除Herzer认为的磁弹相互作用外，Fe-Si原子对方向有序也是产生应力退火感生磁各向异性的可能原因，但未能说明形成原子对有序的机理.Ohnuma等［11］利用透射模式的X射线衍射技术观测到不同张应力退火Fe基合金具有结构各向异性，并且发现Si含量的不同对结构各向异性几乎没有影响.分析认为，应力退火感生的磁各向异性起源于结构各向异性中的残余弹性应变与α-Fe(Si)晶粒的负磁致伸缩发生磁弹相互……