董军 张晨雪 程小同 邢宇 韩庆艳 严学文 祁建霞 刘继红 杨祎 高伟

(西安邮电大学电子工程学院, 西安 710121)

三阶Ho3+离子的红光发射位于生物组织的“光学窗口”中, 在生物医学领域具有巨大应用前景, 增强其红光发射已成为大家关注热点.为此, 本文借助外延生长技术构建NaYF4:Yb3+/Ho3+/Ce3+@NaYF4纳米核壳结构,并在其外壳中引入不同浓度的敏化离子Yb3+和Nd3+离子, 以构建新的能量传递通道, 实现Ho3+离子的上转换红光发射增强.实验结果表明: 在近红外光980 nm 及800 nm激发下, NaYF4:Yb3+/Ho3+/Ce3+@NaYF4:Yb3+和NaYF4:Yb3+/Ho3+/Ce3+@NaYF4:Yb3+/Nd3+核壳纳米结构均可实现Ho3+离子的红光发射增强, 最高可增强6.1倍, 主要是由于外壳中的敏化离子可传递更多的激发能给Ho3+离子.同时, 研究发现在双波长(980 nm +800 nm)共激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体的红光发射强度明显高于两个单一波长激发下的红光发射强度及其之和, 其原因是由双波长共激发的协同效应所致.由此可见, 通过引入不同敏化离子构建多模式激发的稀土掺杂纳米核壳结构, 不仅可实现上转换红光发射的增强及激发的有效调控, 且可为进一步拓展该类材料在生物医学、防伪编码、多色显示等领域中的应用提供新思路.

1 引 言

稀土上转换发光材料因其独特的光谱特性, 在发光、防伪、太阳能电池、生物成像及探针等领域有着巨大的应用前景[1-5].与荧光蛋白、量子点和有机染料等传统荧光材料相比, 稀土上转换发光材料具有寿命长、反斯托克斯位移大、谱线锐利及生物毒性低等优点倍受研究者们的广泛关注[6-9].然而, 稀土离子的上转换发光主要是源自其内层电子f-f跃迁, 且吸收截面较小, 导致其发光效率及强度较低, 极大地限制该类发光材料的实际应用[10].近年来, 经研究人员的努力, 已成功采用了多种方法增强了稀土上转换发光材料的发射强度及光谱的有效精准调控, 其中最为常见方法包括: 共掺不同的敏化离子、引入过渡金属离子、 构建核壳结构及贵金属复合结构等[11-14].

众所周知, Yb3+离子对近红外光的吸收截面相对较大, 使其成为上转换发光材料中最常见的敏化剂离子之一[15].然而, 在980 nm近红外光照射下, 水分子会吸收大量的激发能导致激发光强度衰减并产生局部热效应, 因而不利于其在生物医学领域方面的应用[16,17].与水分子对980 nm处的吸收系数0.48 cm—2相比, 水分子在800 nm处的吸收系数为0.02 cm—2, 远低于980 nm处的吸收[18].因此, 800 nm近红外光被认为是对生物组织更为友好的波长.恰好三价Nd3+离子在800 nm附近具有很强的吸收, 且吸收截面(1.2 × 10—19cm—1)为Yb3+离子在980 nm处吸收截面(1.2 × 10—20cm—1)的10倍, 可成为替代Yb3+离子最佳选择, 并在不同的掺杂体系中实现稀土上转换发光材料的发射增强[18,19].如严纯华课题[18]组通过构建Nd3+离子敏化的NaGdF4:Yb3+/Er3+@NaGdF4:Nd3+/Yb3+核壳纳米晶体, 在800 nm激发下, 不仅实现了Er3+离子上转换发光的有效增强, 且有效降低了激光诱导的局部过热效应.赵宇亮课题组[20]通过将光敏剂与NaYF4:Yb/Er@NaNdF4:Yb核壳纳米晶体结合, 在808 nm近红外光激发下, 实现了生物体内癌细胞的光动力治疗.由此可见, Nd3+离子敏化的上转换纳米发光材料在生物医学中具有巨大的应用潜力.

在生物医学应用中, 生物组织的“光学窗口”介于红光发射(600—700 nm)和近红外发射(700—1100 nm)之间[21].因而, 采用近红外光激发实现稀土纳米上转换发光材料高强度、高纯度的单带红光上转换发射已经成为一种新的挑战.迄今为止,研究者们已通过提高Yb3+离子的掺杂浓度或者引入Mn2+和Pb2+等金属离子, 实现了稀土上转换发光材料中Er3+离子及Ho3+离子单带红光上转换发射[22-24].在前期工作中, 本课题组通过共掺杂Ce3+离子, 借助Ce3+离子与Ho3+离子之间交叉弛豫(cross-relaxation, CR)过程, 即5S2(5F4) (Ho3+)+2F5/2(Ce3+) →5F5(Ho3+) +2F7/2(Ce3+)和5I6(Ho3+) +2F5/2(Ce3+) →5I7(Ho3+)+2F7/2(Ce3+),在NaYF4, NaLuF4及LaF3纳米晶体中均实现了Ho3+离子的上转换发光由绿光向红光转变[25-27].然而, 研究发现: 当掺杂Ce3+离子浓度增加到12%后, 尽管可获取单色性较好的红光发射, 但由于Ho3+离子将部分激发能传递给了Ce3+离子, 导致红光发射强度减弱, 因而不利于该类纳米晶体在生物医学中应用.

为此, 基于课题前期研究工作, 本文将以具有红光发射的NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体为研究对象, 借助外延生长技术, 构建NaYF4:Yb3+/Ho3+/Ce3+@NaYF4纳米核壳结构,并在其外壳中引入不同浓度的Yb3+和Nd3+离子.在不同的激发条件下, 通过调控外壳中Yb3+和Nd3+离子掺杂浓度, 实现Ho3+离子的红光发射增强.同时, 在980 nm和800 nm双波长共同激发条件下, 研究Yb3+和Nd3+离子共掺时Ho3+离子的上转换红光发射特性.并根据不同的核壳纳米晶体的上转换发射特性及动力学过程, 对其增强机理进行讨论.希望通过所构建核壳结构不仅可以有效降低表面淬灭效应及局部热效应所引起的能量损失, 且可实现Ho3+离子能量的二次补充, 增强红光发射强度, 为进一步扩展其在生物医学中的应用提供新材料.

2 实 验

2.1 实验材料

十八烯(C18H36, ODE)、YbCl3·6H2O (99.9%)、YCl3·6H2O (99.9%)、HoCl3·6H2O (99.9%)、 NdCl3·6H2O (99.9%)和CeCl3·6H2O (99.9%)均从上海麦克林生化科技有限公司购买.油酸(C18H34O2,OA)购买自阿法埃莎化学有限公司.NaOH (≥96.0%)、 NH4F(≥ 96.0%)、甲醇、环己烷和无水乙醇由国药集团化学试剂有限公司生产.实验中使用的化学药品均为分析纯.

2.2 NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体的制备

以高温共沉淀法合成NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体[28].具体制备流程如下: 首先将称量的2.0 mmol的RECl3·6H2O (RE = Y3+,Yb3+, Ho3+, Ce3+)加入含有30.0 mL十八烯和12.0 mL油酸的四口烧瓶中, 随后升温至160 ℃并保持1 h.待溶液温度降至90 ℃后, 将制备好的10.0 mL NaOH (5.0 mmol)和20.0 mL NH4F(8.0 mmol)甲醇溶液缓慢加入四口烧瓶中, 并在30 ℃下反应1 h.接下来, 将反应液升温至108 ℃并配合真空泵将多余的甲醇和水汽蒸发掉, 抽真空30 min后升温至300 ℃并保持1.5 h.最后, 将反应液冷却至室温, 用环己烷和无水乙醇对反应液洗涤并离心数次得到NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体.整个样品溶液制备过程均在氩气环境下完成.

2.3 NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:Yb3+/Nd3+核壳纳米晶体的制备

在上述制备核心纳米晶体的基础上, 基于外延生长技术合成NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x%Yb3+/y%Nd3+(x = 0, 5, 10, 15; y =5, 10, 20, 30, 40)核壳纳米晶体, 具体制备流程与核心纳米晶体的制备流程相似.首先, 将称量的1.0 mmol 的RECl3·6H2O (RE = Y3+, Yb3+, Nd3+)加入含有30.0 mL十八烯和12.0 mL油酸的四口烧瓶中, 随后升温至160 ℃并保持1 h.待溶液温度降至90 ℃后, 将上述制备好的NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体环己烷溶液, NaOH(5.0 mmol)和NH4F (8.0 mmol)甲醇溶液缓慢加入四口烧瓶中, 并在30 ℃下反应1 h.后续实验流程均与核心纳米晶体的制备流程一致, 整个样品溶液制备过程也均在氩气环境下完成.

2.4 样品表征与光谱测试

实验制备的样品的晶体结构和形貌借助X-射线衍射仪(XRD, Rigaku/Dmax-rB, Cu Kαirradiation, λ = 0.15406 nm)及透射电子显微镜(TEM)进行表征.采用波长为800 nm的半导体激光器和波长为980 nm的半导体激光器作为激发源.光谱采集和记录用焦距为0.75 cm的三光栅单色仪(SP2750i)、电荷耦合器件(CCD系统(ACTON,PIXIS/00))组成.荧光寿命采用爱丁堡 FLS980测试完成.测量时根据光谱采集需要选用合适的滤波片, 且所有光谱学测试均在室温下进行.

3 结果讨论

3.1 晶体结构及形貌

图1为NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体及相应核壳纳米晶体的XRD图谱.从图1可以清楚地看出样品尖锐的衍射峰及相对位置均与NaYF4(JCPDS card 16-0034)标准图一致, 且未观察到其他衍射峰, 其结果表明所制备的样品均具有纯六方相晶体结构.同时发现当NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体包覆不同壳层时,其相应核壳结构的衍射峰强度也明显增强, 进而表明样品的结晶度也有所提高.NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:0—15%Yb3+及NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/10%—40%Nd3+核壳结构的XRD图谱详见补充材料图S1 (online).

图1 NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体及相应核壳纳米晶体的XRD图Fig.1.The XRD patterns of NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+ nanoparticles (NPs) and core-shell (CS) structures.

图2 为NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体及相应核壳纳米晶体的TEM图和粒径分布图.由图2(a)可知, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体形貌为较为均一的纳米球, 其平均尺寸约为33.76 nm.当包覆不同敏化离子掺杂的NaYF4壳层后, 核壳纳米晶体呈现出椭球状,其平均尺寸分别为46.07, 45.10和42.55 nm, 如图2(b)—(d)所示.显然, 包覆壳层后的颗粒尺寸均明显大于纳米核晶体的尺寸, 进而表明NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+晶体被包覆成功, 即成功构建了不同尺寸的核壳结构.其他相应不同核壳结构的TEM图及其粒径分布图详见补充材料图S2 (online).

图2 (a) NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体、(b) NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@ NaYF4核壳纳米晶体、(c) Na YF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@ NaYF4:15%Yb3+ 核壳纳米晶体和(d) NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+ @NaYF4:15% Yb3+/10%Nd3+核壳纳米晶体的TEM图, 插图分别为相应的粒径尺寸分布图Fig.2.The TEM images and size distribution of the (a) NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+ NPs, (b) NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4 CS NPs, (c) NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+ CS NPs, and (d) NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+ @NaYF4:15%Yb3+/10%Nd3+ CS NPs.

3.2 上转换发射特性

图3 (a)为在近红外光980 nm激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体及NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:0—15%Yb3+核壳纳米晶体的上转换发射光谱.可以清晰地观察到NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体中Ho3+离子主要展现出了较强的红光发射, 源自于5F5→5I8能级的辐射跃迁, 其较弱的绿光发射, 主要源于5S2/5F4→5I8能级的辐射跃迁[29].当NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体包覆NaYF4惰性壳, 并在其壳层中引入不同浓度Yb3+离子时, 结果发现: 当Yb3+离子的掺杂浓度从0增加到15%时, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x%Yb3+核壳纳米晶体的红光发射强度先增加而后减小.当Yb3+离子的掺杂浓度为5%时,Ho3+离子的红光发射最强, 为NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体红光发射强度的5.2倍.同时观测到Ho3+离子的红绿比由7.2增加至8.2,如图3(c)所示.由此可见, 构建NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x%Yb3+核壳纳米晶体不仅可以有效地增强其上转换发射强度, 也可以进一步提高红绿比.

图3 在近红外光980 nm激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体和NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x %Yb3+ (x = 0, 5, 10, 15)核壳纳米晶体的(a)上转换发射光谱、(b)增强因子和(c)红绿比图Fig.3.(a) Upconversion (UC) emission spectra, (b) enhancement factor and (c) R/G ratio of NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+NPs and NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x %Yb3+ (x = 0, 5, 10, 15) CS NPs under the excitation of a 980 nm NIR laser.

图4(a)为在近红外光800 nm激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/x%Nd3+(x = 5, 10, 15, 20, 30, 40)核壳纳米晶体的上转换发射光谱.结果发现: 随着外壳中Nd3+离子的掺杂浓度由5%增加至40%, Ho3+离子的红光发射强度先增加而后减小, 但红绿比则由4.9增加至8.0.当Nd3+离子的掺杂浓度为20%时, Ho3+离子的红光发射最强, 约为Nd3+离子掺杂浓度为5%时的6.1倍, 如图4(b)所示.同时, 在800 nm近红外光激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x%Nd3+(x = 5, 10, 15, 20, 30)核壳纳米晶体的上转换发射光谱详见补充材料 图S3(online).结果发现: 随着Nd3+离子掺杂浓度的增加其发射强度同样是先增加后减弱, 表明在其外壳中单掺杂Nd3+离子也可实现红光发射的增强.但在近红外光800 nm激发下, 与NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@ NaYF4:15%Nd3+核壳纳米晶体相比, Ho3+离子在NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体中的红光发射强度增加了3.5倍, 详见补充材料图S3 (online).由此可见, 当Nd3+和Yb3+离子共同掺杂时, 其增强效果远高于壳层中单独掺杂Nd3+离子的增强效果.

图4 在近红外光800 nm激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/x %Nd3+ (x = 5, 10, 15, 20, 30, 40)核壳纳米晶体的(a)上转换发射光谱、(b)增强因子和(c)红绿比图Fig.4.(a) The UC emission spectra, (b) enhancement factor and (c) R/G ratio of NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/x %Nd3+ (x = 5, 10, 15, 20, 30, 40) CS NPs under the excitation of an 800 nm NIR laser.

3.3 上转换红光发射机理

为了解释构建核壳结构对Ho3+离子上转换红光发射特性的增强机理.首先, 分别以NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:5%Yb3+和NaYF4:20%Yb3+/2% Ho3+/12% Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体为研究对象, 通过改变激发功率, 研究Ho3+离子上转换发射强度与其激发功率之间的依赖关系, 如图5所示.图5(a)为在近红外光980 nm激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:5%Yb3+核壳纳米晶体在不同激发功率下的上转换发射光谱.随着激发功率的增加, Ho3+离子整体发光强度也随之增强, 且红绿比明显增加.根据图5(b) 绿光和红光发射强度随其激发功率变化的依赖关系可知, 在非饱和状态下, Ho3+离子的红光和绿光发射所需的光子数n =1.87和n = 1.67, 且接近于2, 表明红光和绿光发射都是双光子激发过程.同样, 在800 nm近红外光激发下, 当其激发功率增加时, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体的发射强度均随激发功率增加而增加,如图5(c)所示.根据图5(d) 相应的泵浦功率依赖关系可得, 当Yb3+与Nd3+共掺杂时, 其Ho3+离子的上转换红光和绿光发射同样为双光子过程.由此可见, 无论NaYF4壳层引入Yb3+离子或者Nd3+离子与Yb3+离子共掺时, Ho3+离子的红光和绿光发射均为双光子过程, 进而表明: 在外壳中引入的不同敏化离子, 并没有导致Ho3+离子的红光和绿光发射布居过程发生明显改变.此外, 随着激发功率的增加, Ho3+离子在这两种不同的核壳结构中的红绿比也在不断增加, 其原因是由于高功率激发下Ho3+间发生交叉弛豫过程或Ho3+与Yb3+之间发生了能量反向传递过程所导致, 相似的现象在高功率激发下的NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+纳米晶体中也被观察到[30].

图5 (a) 在980 nm近红外光激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:5%Yb3+核壳纳米晶体和(c)在800 nm近红外光激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体的上转换发射光谱, 插图分别为其随激发功率变化的红绿比图; (b)和(d)为对应的发光强度与激发功率间的依赖关系Fig.5.(a) and (c) The UC emission spectra and corresponding R/G ratio, (b) and (d) UC emission intensity versus excitation power of NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:5%Yb3+ CS NPs with 980 nm excitation power increasing from 40 mW to 100 mW (a), (b) and NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+ CS NPs with 800 nm excitation power increasing from 70 mW to 130 mW (c), (d).

为了进一步解释Ho3+在不同核壳结构中红光增强机理, 根据NaYF4壳层中引入不同敏化离子的上转换发射光谱, 在980 nm或者800 nm近红外光激发下, 其可能的能量传递(Energy transfer,ET)过程及其跃迁过程如图6所示.当NaYF4外壳引入Yb3+离子, 在980 nm近红外光激发下, 壳与核中的Yb3+均可获取激发能, 并通过 Yb3+(壳)→ Yb3+(核) → Ho3+(核)或Yb3+(壳) → Ho3+(核)两条能量传递通道将能量传递给Ho3+离子, 实现激发态5I6,5F5和5S2/5F4能级粒子数的布居及增强, 进而实现发射增强.同时其包覆的NaYF4外壳也可有效降低NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米核晶体的表面淬灭效应.而当其外壳共掺杂Nd3+离子与Yb3+离子时, 在800 nm近红外光激发下, Ho3+离子可通过Nd3+(壳) → Yb3+(壳)→ Yb3+(核) → Ho3+(核) 或Nd3+(壳) → Yb3+(核)→ Ho3+(核) 两条能量传递通道获取激发能, 实现激发态5I6,5F5和5S2/5F4粒子数布居及增强.此外,由补充材料图S3 (online)可知, Nd3+离子与Yb3+离子共掺时的发光强度远高于单掺Nd3+离子时的发光强度, 进而证实了Nd3+(壳) → Yb3+(壳) →Yb3+(核) → Ho3+(核)通道的能量传递效率要远高于Nd3+(壳)→Yb3+(核)→Ho3+(核)通道的能量传递效率, 这主要是由于壳中Yb3+离子有效缩短壳中的Nd3+和核中的Yb3+之间的距离, 从而促进了从Nd3+到Yb3+离子的能量转移效率, 有助于壳层中的Nd3+离子高效地传递能量到核中的Ho3+离子[31,32].由此可见, 在其外壳中引入不同的敏化离子, 不仅可实现发射增强, 且可调控其激发波长,拓展材料应用领域.然而, 根据图3(a)和图4(a)可知, 并不是掺杂敏化离子浓度越高, 发光就越强.当掺杂浓度过高时, 其发射强度反而减弱, 其原因在于敏化离子浓度较高时, 可能会导致离子间的能量反向传递或者离子间交叉弛豫过程发生得更加猖狂, 导致发射强度减弱, 其高浓度下红绿比的增加便可证实该过程的发生[33,34].

图6 Nd3+, Yb3+, Ho3+ 和 Ce3+离子的能级图和可能的上转换跃迁机理Fig.6.Energy level diagrams of Nd3+, Yb3+, Ho3+ and Ce3+ions as well as proposed UC mechanisms.

为了进一步证实NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体包覆NaYF4壳后Ho3+离子红光发射增强机理及不同壳层离子之间的相互作用.在近红外980 nm脉冲激光激发下, 以NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x%Yb3+(x =0, 5, 10, 15)核壳纳米晶体为研究对象, 对其Ho3+离子(5F5能级)红光发光寿命进行了测试, 如图7所示.Ho3+离子的红光上转换发射寿命经双指数函数拟合, 其平均衰减寿命由(1)式可得[35]:

图7 在980 nm近红外光激发下, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体和NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x %Yb3+ (x = 0, 5, 10, 15) 核壳纳米晶体的上转换红光发射的寿命衰减曲线Fig.7.Luminescence lifetimes of NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+NPs and NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@Na YF4:x %Yb3+ (x = 0, 5, 10, 15) CS NPs under 980 nm excitation at 642 nm.

其中, A1和A2均为常数, τ1和τ2分别为指数拟合过程中短寿命及长寿命.根据拟合后所得数据, 如表1所列, 当NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体包覆NaYF4壳且引入Yb3+离子浓度到5%时, 其Ho3+离子红光发射的寿命得到明显的增加, 这主要是由于NaYF4壳层有效降低了发光中心的无辐射弛豫, 且外壳中的Yb3+离子传递更多能量实现了5F5能级粒子数布居的增加.同时根据5F5能级布居时间, 即上升时间可知, Ho3+离子5F5能级粒子数布居时间随着Yb3+离子的引入明显增加, 进而证实Ho3+离子的布居主要是通过 Yb3+(壳)→Yb3+(核)→Ho3+(核) 过程来完成的.然而,当外壳中Yb3+离子的掺杂浓度逐渐增加时, 则Yb3+离子将传递更多的激发能给周围的Ho3+离子, 导致其饱和吸收, 进而引起Ho3+离子间的交叉弛豫及Ho3+与Yb3+离子之间能量反向传递过程的发生, 使得其发光寿命降低[36].因此, 根据Ho3+离子红光发射寿命的变化进一步证实构建核壳结构并适当引入敏化离子, 不仅降低了表面淬灭效应,而且进一步提高了上转换红光发射强度.

表1 NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+纳米晶体和NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x %Yb3+核壳纳米晶体的上转换红光发射的荧光寿命Table 1.Luminescence lifetimes of NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+ NPs and NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:x %Yb3+ (x = 0, 5, 10, 15) CS NPs under 980 nm excitation at 642 nm.

3.4 双波长共激发

在NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@ Na YF4核壳纳米晶体中, 若在其NaYF4外壳中同时引入Yb3+和Nd3+离子, 那么该纳米晶体则可被980 nm 及800 nm近红外光分别激发及共同激发.与单波长激发相比, 两种或多种波长的共同激发则可有效地提高能量转移和激活剂离子激发态吸收的效率, 增加了上转换发射强度, 如中国科学院福建物质结构研究所王元生课题组[37]在所制备的NaGdF4:20%Yb3+/2%Er3+纳米晶体中也报道过类似的现象.基于双波长激发的增强效应, 以NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体为研究对象, 在800和980 nm近红外光的共同激发下, 对其上转换发射的增强效应进行研究.从图8可以看出, 在800和980 nm近红外光的共同激发下, Ho3+离子的红光发射强度明显高于800和980 nm近红外光单独激发下的红光发射强度及其强度之和, 约增加l.22倍, 该结果表明双波长共同激发的增强作用不是单波长激发的简单求和, 而是发生了协同效应,有效降低多声子弛豫引起的能量损失, 优化激发态的吸收效率, 从而提高发射强度[38-40].

图8 分别在980 nm激发下、800 nm激发下、980 nm和800 nm共同激发下NaYF4:20%Yb3+ /2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体的(a)上转换发射光谱和(b)红绿比图Fig.8.(a) The UC emission spectra and (b) R/G ratio of NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+ CS NPs under 980 nm, 800 nm and simultaneous 980 nm + 800 nm excitation.

为了证实NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体在双波长共同激发下协同效应的发生, 研究了红光和绿光发射强度对其激发功率的依赖关系, 如图9所示.在800 nm和980 nm近红外光的共同激发下, 将800 nm近红外光的激发功率保持不变, 约为120 mW, 并将980 nm近红外光激发功率从0增加到200 mW时, 发现Ho3+离子的发射强度先增加后减少, 但红绿比却一直在增加, 如图9(a)—(c)所示.同样, 将980 nm近红外光的激发功率保持不变, 约为120 mW, 当800 nm近红外光激发功率从0增加到160 mW时, 也观察到了相似的现象, 如图9(d)—(f)所示.同时, 基于发射光对其激发功率的依赖关系, 得到绿光和红光发射所需的光子数均接近1, 而不是2, 如补充材料图S4(online)所示.由此可见, 在双波长激发下, 该过程是同时吸收1个980 nm和1个800 nm光子, 而不是单一波长激发的双光子过程, 进而可表明在双波长同时激发下, 上转换发射过程中存在着与单波长激发下不同的激发态吸收机制, 即协同效应的发生[38-41].同时研究发现在双波长共同激发下, 核壳纳米晶体对不同激发光的功率响应是不相同的, 进而表明这两种不同光子之间的协同效应倍受激发功率影响, 其激发光功率的改变可为调控其发光强度提供新方法及其应用的拓展.而对于980 nm或800 nm近红外光激发功率增加到一定值时, 核壳纳米晶体的上转换发射强度则会降低, 这是由于中间激发态耗尽而引起的强度饱和所致[41].

图9 NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体在(a) 不同980 nm激光功率下, 固定800 nm激光功率为120 mW时和(d) 不同800 nm激光功率下, 固定980 nm激光功率为120 mW时的上转换发射光谱; (b) 和 (e)为其对应的随不同波长激发功率变化的增强因子图; (c) 和 (f) 为其对应的随不同波长激发功率变化的红绿比图Fig.9.(a), (d) The UC emission spectra, (b), (e) enhancement factor and (c), (f) R/G ratio of NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+ CS NPs on the excitation power of 980 nm with the power of 800 nm laser fixed at 120 mW((a)—(c)) and NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+ CS NPs on the excitation power of 800 nm with the power of 980 nm laser fixed at 120 mW ((d)—(f)).

4 结 论

本文通过外延生长技术成功构建了NaYF4:Yb3+/Ho3+/Ce3+@NaYF4:Yb3+/Nd3+核壳纳米晶体.通过调控壳层中敏化离子的掺杂浓度, 在不同的激发条件下, 实现了Ho3+离子红光发射强度及其红绿比的有效增强.包覆NaYF4惰性壳不仅可有效降低纳米核的表面淬灭效应, 且可在其中引入不同的敏化离子建立新的能量传递通道及获取更多的激发能, 实现Ho3+离子的上转换红光发射强度增强.在980 nm和800 nm近红外光共同激发时, NaYF4:20%Yb3+/2%Ho3+/12%Ce3+@ NaYF4:15%Yb3+/20%Nd3+核壳纳米晶体展现出更强红光发射, 其增强作用不是单波长激发的简单求和, 而是由于双波长激发的协同效应所致.该协同效应不仅可有效降低多声子弛豫引起的能量损失, 而且可优化激发态的吸收效率及粒子数的布居过程.由此可见, 通过构建不同的核壳结构, 不仅可在不同激发条件下提高NaYF4:Yb3+/Ho3+/Ce3+晶体的上转换红光发射强度, 而且双波长激发模式的增强效应可为稀土纳米颗粒在生物医学领域中的应用提供新思路.